本文介绍了周期余数法测速的原理，分析了其性能，采用周期余数法的智能测速系统具有相对分辨率高，动态范围宽的特点，可用于各种实时控制系统。

本文介绍了采用沿不同方向扫描拍摄方式 ,利用成熟的二维 PIV技术进行相关分析的三维流场速度测量方法 ,以及三维速度场合成中 ,利用二维速度场的冗余信息进行定位的自定位原理。文中还介绍了这两种方法用于 Bénard- Rayleigh对流场测量的实验

提出一种以8031单片机为基础的汽车速度实时数字检测方法。此方法利用8031片内所带的可编程定时/计数器和I/O口,采用了改进的多倍周期测速法,合理地解决了测速系统测量时间与测量精度之间的矛盾,使得测速系统能够在规定的测量时间内提供尽量高精度的速度测量。

介绍了一种基于反射式的大面积光幕测速装置，靶面的横向距离可达6000mm，避免了现有弹丸测速区截装置测试区域小、安全距离近、容易损坏测速装置等缺点。该装置由激光光学系统、回归式反光材料（反光膜）及其固定支架、反射镜、光电探测器与处理电路组成。将激光光源投射到另一端的反光膜上，形成光幕探测区，当弹丸或破片穿过光幕时，引起光通量变化，通过测时仪或数据采集系统即可获得过靶速度。用7．62mm枪弹经与高精度的框架式800mm×800mm的光幕靶进行了比对试验，结果满足测量精度要求。试验证明：该装置具有靶面大、精度高、使用维护方便，成本低等显著优点，不仅能进行常规的弹丸速度测试，同时，也适用于破片、弹幕武器等的速度测量。

在使用区截装置的测速系统中,为了扩大靶面面积,适用于大口径的高速飞行物体的速度测量,系统采用没有反射装置的光幕做为靶面。通过理论分析了光幕探测距离的影响因素,并通过实验验证系统的实际探测性能,系统在距离镜头1 300 mm处,形成一个半径为400 mm的圆形有效探测区域,面积为0.502m^2。在这个范围内,直径大于等于40 mm的物体通过时都可以被系统检测到。最后对其指标的改进根据不同的影响参数提出相应的解决方案。光幕靶在完成过靶目标探测的同时,简化了机械结构,易于调节,大大缩小了体积,减轻了质量,同时降低了成本,更加方便于野外实际应用。

采用编码器进行单片机速度测量时,数据运算时间较长,测量范围受到限制.通过对常用的速度测量方法和计算公式进行分析,结合低分辨力编码器的特点,提出了一种简化算法.对不同系数的编码器,采用测量时间可变的测量方法,将复杂的乘除运算变换为简单的乘法运算,减少计算工作量,彻底消除计算误差.测试数据表明采用低分辨力编码器时,简化算法可测量的最大速度达13008m/h,速度分辨力可达到3m/h.

非接触测量的PDPA系统在Φ3.2m风洞中进行双三角翼速度场试验中,采用随测量点位置的移动而进行粒子投放.三维的光路布置则是采用安装在风洞外移测架的横梁上.实验结果表明,粒子投放的方法和光路布置及测量是合理的.同时指出:粒子的投放应该在x/d＞45处,从而解决了在大型低速风洞中的粒子投放和光路布置问题.

绍了关于用矩形喷嘴进行的瞬态液体射流的实验研究结果。流动显示演示了在喷流过程中液体射流的种种不稳定现象。笔者推广了Ryhming的理论模型，计算了喷嘴出口的射流速度，并与实验结果进行了比较。

利用数值模拟的方法对粒子图像测速仪的精度问题进行了数值实验。速度场是通过对一个片光源上两次曝光的图像进行互相关处理来得到的。为了研究流体运动的不均匀性对于一个诊断区内速度矢量测量结果的影响，针对五种典型的不均匀性进行讨论。数值实验的结果表明有几种流体运动不均匀性会显著地影响这种粒子图像测速方法的精度。

对氢气泡法产生的时间线进行数字化,把图像的灰度分布存入数组进行运算,识别氢气泡时间线的前缘和后缘.根据距氢气泡发生线最近的两条时间线的前缘或后缘间距以及氢气泡时间线的时间间隔,计算流速分布.本文还提出一种测量湍流结构的速度的方法,简称结构相关法:对两幅一定时间间隔的氢气泡图像进行数字化得到灰度数组,圈定拟序结构的一部分,利用相关原理比较两图像的数组,得到所圈定拟序结构的位移,进而求得其运动速度.